Interferometria quântica com cavidades

• Autor(a) principal: Caio Olindo de Miranda Silva Junior
• Data de Publicação: 2006
• Tipo de documento: Tese
• Idioma: por
• Título da fonte: Repositório Institucional da UFMG
• Texto Completo: http://hdl.handle.net/1843/ESCZ-6XXM9A
• topic: quântica; Optica; Interação fótons-fótons; Interferometria quântica; Interações de fótons; Cavidade de Fabry-Perot; Física

Usando a conversão paramétrica descendente espontânea do tipo I, detecção em coincidência e o interferômetro de Hong-Ou-Mandel modificado com uma cavidade de Fabry-Perot em um dos braços, nós mapeamos a distribuição temporal do fóton, um dos que foram gerados pela conversão paramétrica, que passa através da cavidade e medimos também o deslocamento do pico de sua distribuição temporal depois da cavidade, no regime onde a largura da cavidade é menor que o comprimento longitudinal de coerência do fóton.. Nós estudamos o regime oposto, isto é, onde a largura da cavidade é maior que o comprimento longitudinal de coerência do fóton, e encontramos efeitos de coalescência e anti-coalescência. O padrão das coincidências, neste regime, é formado, em geral, por picos e vales que nascem de uma plataforma de valor constante. O valor desta plataforma depende apenas dos coeficientes de transmissão t e de reflexão r dos semi-espelhos formadores da cavidade e é proporcional ao número de fótons que atravessam a cavidade. Complicamos um pouco mais, ainda no regime onde o comprimento longitudinal de coerência do fóton é menor que L, a largura da cavidade, nós colocamos duas cavidades, uma em dada braço do interferômetro e estudamos o padrão de coincidências para este caso. O padrão de coincidências é essencialmente o mesmo do caso anterior de uma só cavidade. Uma das principais diferenças é que desta vez o valor da plataforma depende também de L e não representa mais a quantidade de fótons que atravessam as cavidades. Podemos simular uma porta lógica c-not usando este aparato. Finalmente, usando a conversão paramétrica do tipo II, nós estudamos o caso de duas cavidades cujos coeficientes de transmissão dependem também da polarização dos fótons que as atravessam. Com este aparato é possível discriminar sem ambigüidades os quatro estados de Bell: y+,y-, Ø+ e Ø-.